刚才已经在脑子里构建好了一个统一的数学框架。
对于别人来说需要列出五六个方程去死算的问题，江衍直接用张量分析和矩阵变换的方法，两行公式，直切要害。
笔尖在纸上滑过的声音，稳定、流畅，没有任何停顿。
没有犹豫，没有涂改。
就像是一台精密的数控机床，在严格按照设定好的程序进行切割。
仅仅用了四十分钟，江衍就已经完成了前面所有的题目。
进度如同弯道超车一般，瞬间甩开了正在第三大题上死磕的赵泽宇。
试卷的最后，是那道占据了整整半页纸的压轴大题。
题目描述了一个复杂的带电粒子在非均匀电磁场中的受限运动模型。
要求求解其哈密顿量，并给出稳定运行的轨道边界方程。
江衍盯着这道题，眉头微微挑了一下。
他没有急着去算。
他在审视这道题的物理图像时，敏锐地察觉到了一丝不对劲。
如果按照题目给出的条件强行推导，得出的哈密顿量在某个奇点处是不收敛的。
为什么不收敛？
因为命题人漏掉了一个关键的边界条件。
粒子在极点附近的自旋-轨道耦合效应没有给出明确的约束。
前世在实验室里，因为一个参数的缺失导致整个实验方案推倒重来的惨痛教训。
让江衍对这种细节有着恐怖的直觉。
换做一般的所谓学霸。
遇到这种情况，可能会去揣测命题老师的意图，强行加上一个普遍成立的默认条件，然后把答案凑出来。
但江衍没有。
真正的物理学，容不得半点玄学和猜测。
江衍在草稿纸上简单画了一个相空间轨迹图，然后提笔，在试卷的答题区域写下了一行极其嚣张的字：
【本题由于缺失粒子自旋状态的边界约束，无法求得唯一解析解。】
【以下，基于严谨的分类讨论，给出两种极限条件下的不同结论：】
接着，江衍直接把答题纸分成了左右两栏。
左边，假设自旋量子数为0，运用微扰理论，给出了一个近似轨道的解。
右边，假设存在强自旋-轨道耦合，引入了泡利矩阵，进行了一次极其硬核的狄拉克方程推演，得出了另外一个截然不同的拓扑边界。
写完最后一个字
本章未完，请点击下一页继续阅读！