了一番，旋即恍然的一拍额头：
“原来如此，我明白了，请继续吧，罗峰同学。”
徐云点点头，继续解释道：
“因为波的函数f(x，t)是关于x和t的二元函数，所以我们只能求某一点的偏导数。”
“那么正切值就等于它在这个点的偏导数tanθ=?f/?x，原来的波动方程就可以写成这样......”
随后徐云在纸上写下了一个新方程：
T（?f/?xlx+△x-?f/?xlx）=μ·Δxa?2f/?t2。
看起来比之前的要复杂一些，但现场的这些大佬的目光，却齐齐明亮了不少。
到了这一步，接下来的思路就很清晰了。
只要再对方程的两边同时除以Δx，那左边就变成了函数?f/?x在x+Δx和x这两处的值的差除以Δx。
这其实就是?f/?x这个函数的导数表达式。
也就是说。
两边同时除以一个Δx之后，左边就变成了偏导数?f/?x对x再求一次导数，那就是f(x，t)对x求二阶偏导数了。
同时上面已经用?2f/?t2来表示函数对t的二阶偏导数，那么这里自然就可以用?2f/?x2来表示函数对x的二阶偏导数。
然后两边再同时除以T，得到方程就简洁多了：
?2f/?x=μ?2f/T?x2。
同时如果你脑子还没晕的话便会发现.....
μ/T的单位.....
刚好就是速度平方的倒数！
也就是说如果我们把一个量定义成T/μ的平方根，那么这个量的单位刚好就是速度的单位。
可以想象，这个速度自然就是这个波的传播速度v：
v2=T/μ。
因此将这个值代入之后，一个最终的公式便出现了：
?2f/?x=?2f/v2?x2。
这个公式在后世又叫做......
经典波动方程。
当然了。
这个方程没有没有考虑量子效应。
如果要考虑量子效应，这个经典的波动方程就没用了，就必须转而使用量子的波动方程，那
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