心A区域的发散中子数量，那么计算出来的怎么可能会是一个大于1的数字呢？”
“所以很明显，诺里斯·布拉德伯里一定少计算了.....某个散度的情景。”
陆光达顿时童孔一缩。
早先提及过。
由于这个框架是诺里斯·布拉德伯里所计算出来的缘故。
因此拿到文件并且翻译过后，陆光达等人只是简单的做了一次核验便直接拿来用了。
毕竟这份文件之前推动了很多卡壳的项目进度，不可能会是气体交换膜那样被人动过手脚的东西。
这种做法就好比你要用电脑设计一个物理模型，某天你恰好得到了一台主机。
这台主机经过初步检测，跑分啊、启动啊、上网啊、下片啊这些功能都没什么问题。
因此你对它的内部构造虽然好奇，但由于物理模型的设计要紧，所以你就没去管具体零部件的情况直接开机使用了。
而眼下徐云点出的这个环节就相当于在告诉他们：
亲，这台电脑的CPU某个线程有问题哦——不是被人刻意动了手脚，而是厂商从生产环节便出现了纰漏，连厂商自己可能都不知道哟～
想到这里。
陆光达便忍不住拿起徐云面前的稿纸和笔，认真的看了起来。
众所周知。
中子运输方程的框架很广，不过其中特别重要的概念不多，满打满算也就十来个而已。
而在这些概念中。
对数能降无疑是一个非常重要的概念。
它指的是中子在物质中运动时能量的损失率，表达式是u=ln?E0/E。
其中E0是中子散射前的能量，E是中子散射后的能量，u就是对数能降。
有了能降的概念以后。
便可以定义某种物质的平均对数能降了。
也就是中子与这种原子每次散射所产生的平均能降：
ξ=Δuˉ≈2/（A+2/3）.
这个是平均能降的近似计算式，可对原子量A大于10的原子使用。
这样就可以计算出以某种原子制作的材料作为靶心时，中子平均需要散射多少次才能从E0降到指定的E：
N?E0?ln?Eξ。
举个例子。
中子从2MeV(裂变中子平均能量)慢化到0.0253eV的能降，就是u=ln
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